如图所示,用壁厚e=3×10-3mm的半圆筒形透明介质片覆盖在杨氏双缝干涉装置的下缝s2上,且缝位于此半圆柱筒的轴线上,如果入射光的波长λ=600nm,这时屏上P点原第二级明纹的位置,现被第四级明纹占据,试求介质的折射率n。
设想我们用声波或无线电波来模拟杨氏双孔干涉实验,采用的数据如下(均为实验室可接受的条件):
A.干涉条纹是垂直于双孔连线方向的等间隔直条纹。
B.若照明光波长增大,则条纹间隔变小。
C.若两孔间距增大,则条纹间隔变小。
D.若两孔到屏之间的距离增大,则条纹间隔变小。
如图(二)所示,去掉L,紧靠双缝前放α=1.5×10-2rad、折射率为n=1.5的一光楔,则屏上条纹与普通双缝干涉相比,有何变化?
在迈克耳逊干涉仪的一臂上用凸面反射镜M2代替平面镜(如图所示),反射镜的曲率中心在OO1的延长线上。调节M1位置,使OO1=OO2。假设半反射镜面A的镀膜恰使两相干光束的附加光程差为零。用准直单色光照明,S位于L的焦点上。问观察到的干涉图样成什么形状?当M1向分束板移动时,干涉条纹如何变化?
如果把同一波列分为两个波列称,为“分波”(如双缝),本章得到的条纹间距公式,可概括为
分波特征量×条纹间距=装置特征量×波长
各量的一般关系为装置特征量>条纹间距>分波特征量>波长。在双缝干涉中,分波特征量是______,装置特征量是______;在薄膜干涉中,分波特征量是______,装置特征量是______。