利用升、降算符a+、a,求谐振子的能量本征函数(x表象),并扼要讨论其数学性质.
利用升、降算符a+、a,求谐振子的能量本征函数(x表象),并扼要讨论其数学性质.
利用升、降算符a+、a,求谐振子的能量本征函数(x表象),并扼要讨论其数学性质.
电荷为q的谐振子,t<0和t>τ时处于自由振动状态,总能量算符为
(1)
能量本征态记为ψn,能级.当0≤t≤τ,外加均匀电场,总能量算符变成
(2)
H的本征态记为φn,本征值为En.
设t≤0时该谐振子处于基态ψ0,求t>τ时的波函数ψ(x,t),以及ψ(x,t)中各能量本征态ψn的成分.
设有两个独立的谐振子(即两类声子)组成一个体系,以n1、n2分别表示二者的量子数(声子数),以、a1、、a2表示量子数升、降算符(即两类声子的产生、湮没算符),和表示粒子数算符.粒子数表象中的归一化本征态记为|n1n2〉.令
,
(σ为Pauli矩阵)
即令
(1)
再令
(2)
试证明这样定义的算符满足角动量算符的全部代数性质,并求出J2、Jz的本征值和共同本征态.
对于三维各向同性谐振子,径向方程,势函数
已取。上式可改写成
D(l)χl(r)=λlχl(r) (9.10)
其中,λl=-2E.令
,
,
试证明
A-(l+1)A+(l)=D(l)+(2l+3),
A+(l-1)A-(l)=D(l)+(2l-1),
B-(l+1)B+(l)=D(l)-(2l+3),
B+(l-1)B-(l)=D(l)-(2l-1),
以及
D(l)[A+(l-1)χl-1]=(Al-1+2)[A+(l-1)χl-1],
D(l)[A-(l+1)χl+1]=(Al+1-2)[A-(l+1)χl+1],
D(l)[B+(l-1)χl-1]=(Al-1-2)[B+(l-1)χl-1],
D(l)[B-(l+1)χl+1]=(λl+1+2)[B-(l+1)χl+1].
由此阐明算符A+(A-)的作用是使角动量量子数l增(减)1,能量减(增)1,而B+(B-)的作用是使角动量量子数l增(减)1,但能量增(减)1.
一个核子(质量μ)在下列势阱中运动,分别写出能级,标记定态的好量子数,能级简并度.
(a)球形谐振子势,即,能量算符为
(b)球形谐振子势+(-Dl2),即
H=H0-Dl2,D>0为常数
(c)Mayer-Jensen球形壳模型势,即
H=H0-Dl2-Cs·l, C>0,D>0为常数.
考虑一个玻色子体系,其单粒子态记为α、β、…,各态中粒子数记为nα,nβ,…(nα,nβ=0,1,2,…),粒子数表象中归一化的本征态记为|nα…〉.以和aα表示α态的产生和湮没算符(即粒子数nα的升、降算符),aα和满足对易式
(1)
(a)证明
(b)令,证明疗.
(c)证明
(4)
粒子作一维运动,当总能量算符为
(1)
时,能级为E.如总能量算符变成
(2)
求能级En.
氢原子下述径向方程式,取,势函数V=-1/r)
可改写成
其中λl=-2E,.令
,
试证明
A-(l+1)A+(l)=D(l)-1/(l+1)2,A+(l-1)A-(l)=D(l)-1/l2,(l>0),
以及
D(l)[A+(l-1)χl-1]=λl-1[A+(l-1)χl-1],
D(l)[A-(l+1)χl+1]=λl+1[A-(l+1)χl+1].
由此阐明A+和A-算符的作用是使角动量l增、l减1,但保持能量E不变.
设质量为眠能量为E>0、自旋为的极化粒子束(自旋密度算符为ρ)从左入射,碰到自旋相关的势阶V=σxV(x),其中σx为Pauli算符的x方向分量,而V(x)如下给出
其中|V0|<E.求势阶对粒子束的反射系数与透射系数.