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质量为μ的粒子在中心势场V(r)中运动，处于基态．已知V(r)是r之单调渐增函数，即dV/dr＞0．V(r)与质量μ无关．试证明：在任意给定的球面(半径R)内粒子出现的概率将随粒子质量的增加而增加．
热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即
已知势阱中存在一个束缚态(l=0)能级，其值为
ε=-2.23MeV
(氘核结合能)．热中子动能约为
．势阱宽(核力力程)a≈2×10-13cm，V。约25～30MeV．试证明散射只在s道(l=0)进行，总截面可以近似表示成
对于幂函数型中心势场
V(r)=λrv， -2＜ν＜∞ (1)
试找一个变换，将ν＞0和ν＜0的径向方程联系起来，并加以讨论．
荷电为Z1e和Z2e的两个粒子的Coulomb散射，V(r)=Z1Z2e2/r，在Born近似下，散射振幅为
气体介质中粒子数密度n=1023cm-1，E2能级比基态E1能级的能量高2.48eV(跃迁中心波长λ0=0.5μm)，E2能级的自发辐射寿命
如果粒子在线度为R的n维空间有限区域运动，证明，粒子作用在势壁上的压强正比于R-(n+2)．
下图(a)所示的环腔激光器中的激活介质为均匀加宽介质，跃迁中心波长λ0=600nm，跃迁几率A21=6×104s-1，自发辐射线型为图(b)所示的三角形，假设增益介质端面-空气间无损耗，上能级寿命为3.9μs，小信号反转粒子数密度△n0=5×1013cm-3。激光按逆时针方向振荡。求：
A.场可以独立存在
B.场可以添加在物体上
C.被场驱动的粒子、柔体、刚体的运动并不完全遵循物理学运动规律
D.只有粒子、多边形可以添加场，晶格或表面上的曲线不可以添加
4.15光泵浦的激光系统如下图所示，激光工作物质能级示于图(a)，在热平衡状态下，能级1，能级2上的粒子数可忽略不计。将泵浦光波长调到能级0→能级2跃迁中心频率，从一侧入射到工作物质上，将能级0的粒子抽运到能级2。能级2的粒子数通过自发发射和无辐射跃迁回到能级0，其跃迁几率分别为A20=106s-1，S20=5×106s-1；能级2和能级1之间存在自发发射和受激发射，其自发发射爱因斯坦系数A21为105s-1，能级1的寿命τ1=10-7s。为了简化，假定n2，n1
在作用势V(r)很弱的条件下，证明相移δl的Born近似公式
(1)
并用来处理球方势阱(垒)
的低能散射(
