热中子被质子散射.姑且设作用势为球方势阱,且与自旋无关,即 已知势阱中存在一个束缚态(l=0)能级,其值为
热中子被质子散射.姑且设作用势为球方势阱,且与自旋无关,即
已知势阱中存在一个束缚态(l=0)能级,其值为
ε=-2.23MeV
(氘核结合能).热中子动能约为.势阱宽(核力力程)a≈2×10-13cm,V。约25~30MeV.试证明散射只在s道(l=0)进行,总截面可以近似表示成
热中子被质子散射.姑且设作用势为球方势阱,且与自旋无关,即
已知势阱中存在一个束缚态(l=0)能级,其值为
ε=-2.23MeV
(氘核结合能).热中子动能约为.势阱宽(核力力程)a≈2×10-13cm,V。约25~30MeV.试证明散射只在s道(l=0)进行,总截面可以近似表示成
在作用势V(r)很弱的条件下,证明相移δl的Born近似公式
(1)
并用来处理球方势阱(垒)
(2)
的低能散射()问题.
有一种简化的“一维氦原子”模型,原子核一电子以及电子-电子间的作用势均用δ势阱(垒)表示,总能量算符取为
(1)
其中x1、x2表示电子1和2的坐标,Ze是原子核电荷.如采用自然单位,即距离以a0/Z为单位(a0是Bohr半径),能量以Z2e2/a0为单位,则H可以简化成
(2)
如视电子-电子作用势(上式中最后一项)为微扰,试求体系的能级(一级近似),并和三维氦原子的微扰论结果比较.
同上题,设质子自旋“向上”(指向z轴方向,即入射方向),入射中子自旋指向(θ,φ)方向,求低能s波散射总截面.
一个气原子处于某种离子点阵中,周围离子对氢原子中电子的作用势可以近似表示为
(1)
H'可以视为微扰.如氢原子的3d态波函数(正交归一的)取为
(2)
ψ3=yzf(r)
ψ4=zxf(r)
ψ5=xyf(r)
设分析在H'作用下3d能级的分裂以及分裂后各能级的简并度.
束缚在晶格中的原子核发生无反冲y辐射,是产生Mssbauer效应的必要条件.晶格中原子核所受作用势可以近似为谐振子势
M为原子核的质量,x为原子核质心的坐标,ω为振动频率.设开始时原子核的质心运动(谐振动)处于基态,t=0时,由于核内能级跃迁,沿x轴方向发射出一个光子,能量Eγ,动量Eγ/c.由于γ辐射是突然发生的,可以认为原子核的质心运动受到的唯一影响是动量本征值由p变成(p-Eγ/c).求发射光子后原子核质心运动仍然留在基态的概率.例如,对于57Fe核,Eγ=18keV,ω=1012Hz,求上述“无反冲辐射”(即没有能量传给原子)概率之值。
空穴浓度为1016cm-3的p型硅,冷端温度为0℃,热端温度为50℃,设其为长声学波散射,试求温差电动势。
A.拘束力
B.执行力
C.公定力
D.不可争力