利用玻耳兹曼方程的弛豫时间近似解法:证明弱磁场并不改变电子的平衡分布,并说明其反映的物理图像
利用玻耳兹曼方程的弛豫时间近似解法:
证明弱磁场并不改变电子的平衡分布,并说明其反映的物理图像。
利用玻耳兹曼方程的弛豫时间近似解法:
证明弱磁场并不改变电子的平衡分布,并说明其反映的物理图像。
液He在4.2K和1atm(1atm=101325Pa)时密度为145kg/m3,试表明它的,从而不能近似用麦克斯韦-玻耳兹曼分布.
1kmolHe气在20°和1atm(1atm=101325Pa)时的体积为22.4m3,He原子质量为4.00u.试表明这时He气的玻色一爱因斯坦分布当能量在kBT附近时可以简化为麦克斯韦-玻耳兹曼分布,He气可近似当作经典气体.(提示:计算)
温度一定时橡胶长度从L0拉伸到L,熵变由下式给出
式中:N0为网链数;k为玻耳兹曼常量。导出拉伸模量E的表达式。
有人认为在回转体中气体分子的概率分布公式
的指数上应是而不是,其理由如下:气体以角速度ω作整体回转运动,距转轴r处的分子具有的动能.按照玻耳兹曼分布,其玻耳兹曼因子的指数上应是负的,而不应该是正的,所以该概率分布公式有问题.你对此有何看法?
A.4/9
B.2/9
C.1/9
D.0
气体介质中粒子数密度n=1023cm-1,E2能级比基态E1能级的能量高2.48eV(跃迁中心波长λ0=0.5μm),E2能级的自发辐射寿命=1ms,E2→E1能级的自发辐射谱线具有洛伦兹线型(线宽△=1GHz)。在热平衡温度为T1(kbT1=0.026eV)和T2(kbT2=0.26eV)(kb为玻耳兹曼常数)时,求:
(1)若系统未激发,求能级1→能级2的吸收系数; (2)若激励强度无限大,求可获得的最大的小信号增益系数。
气体介质中粒子数密度n=1023cm-3,E2能级比基态E1能级的能量高2.48eV(跃迁中心波长λ0=0.5μm),E2能级的自发辐射寿命τs2=1ms,E2→E1能级的自发辐射谱线具有洛伦兹线型(线宽△v=1GHz)。在热平衡温度为T1(kb1=0.026eV)和T2(kbT2=0.26eV)(kb为玻耳兹曼常数)时,求: (1)两温度下的n1和n2(二能级统计权重相等); (2)两温度下,单位体积中每秒自发辐射光子数; (3)两温度下,波长λ0=0.5μm的弱光吸收系数; (4)当中心波长吸收系数下降1/2的入射光强;
一个均匀加宽工作物质具有由E1、E2、E3组成的三能级系统,三个能级的统计权重相等。E1为基态,E3及E2能级的寿命分别为τ3及τ2,E3→E2能级的弛豫速率为1/τ32中心频率发射截面为σ32。泵浦光频率与E1、E2间跃迁相应,它引起的受激辐射几率W12=W21=Wp。泵浦光将粒子由基态激发到E2能级,使E2和E3能级上粒子数密度之差△n23=n2-n3增加,从而形成一个光泵吸收体(由于热平衡下,各能级的粒子数呈玻耳兹曼分布,无泵浦时n2也大于n3,但由于E2-E1kbT,E3-E1kbT,故无泵浦时△n23≈0,因此对频率与E3-E2跃迁相对应的光无明显的吸收作用)。若有频率恰为E3-E2跃迁谱线中心频率的光入射,试求: