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粒子被中心力场V(r)散射，设作用是短程的，当r大于某个值(“作用球”半径a)，V(r)即迅速趋于0．试将低能s波(l=0)散射的相移、散射振幅、散射截面等用“散射长度”表示出来．
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粒子在吸引的中心力场中运动，
V(r)=Arν，ν＞-2，Aν＞0 (1)
试用变分法求基态能级的上限，并讨论所得结果．
对于中心力场的s态(l=0)，粒子距力心的平均距离的准经典近似公式可以表示成
p(r)为经典径向动量，rc为经典转折点(见上题)．试对类氢离子(V=-Ze2/r，即ν=-1，λ=-Ze2)计算〈r〉，并和精确值比较．
粒子在中心力场中运动，考虑准经典近似下的s态(l=0)．定义经典径向动量
p(r)=[2μ(E-V(r))]1/2， r＜rc(1)
rc为经典转折点，满足
V(rc)=E， 即 p(rc)=0 (2)
由于粒子主要出现在r＜rc范围内，如略去波函数中的振荡因子，则在r-r+dr内发现粒子的概率可以近似地取为
试证明
(4)
质量为μ的粒子在中心势场V(r)中运动，设
V(0)=0
对于准经典近似下的s态，求|ψ(0)|2的近似值．
荷电为Z1e和Z2e的两个粒子的Coulomb散射，V(r)=Z1Z2e2/r，在Born近似下，散射振幅为
质量为μ的粒子在中心势场V(r)中运动，处于基态．已知V(r)是r之单调渐增函数，即dV/dr＞0．V(r)与质量μ无关．试证明：在任意给定的球面(半径R)内粒子出现的概率将随粒子质量的增加而增加．
质量为μ的粒子在线性中心势场
V(r)=λr， λ＞0 (1)
中运动，求s态(l=0)能级的准经典近似公式，并和精确解作比较．
两个全同粒子，处于中心外力场中，单粒子能级为Enlj(与单粒子总角动量量子数j有关)．试证明：不管它们是Bose子(j为整数)还是Fermi子(j为半奇数)，当它们处于同一个单粒子能级时，体系的总角动量量子数J必为偶数．
热中子被质子散射．姑且设作用势为球方势阱，且与自旋无关，即
已知势阱中存在一个束缚态(l=0)能级，其值为
ε=-2.23MeV
(氘核结合能)．热中子动能约为
．势阱宽(核力力程)a≈2×10-13cm，V。约25～30MeV．试证明散射只在s道(l=0)进行，总截面可以近似表示成
(2)v-1为偶数，从而v是奇数
